mr jack apostas esportivas
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Nota: Para outros significados, veja Para outros significados, veja Spin
(desambiguação)
Na mecânica quântica o termo spin ("giro", mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas inglês 😆 ) associa-se,
sem rigor, às possíveis orientações que partículas subatômicas carregadas, como o
próton e o elétron, e alguns núcleos 😆 atômicos podem apresentar quando imersas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas
um campo magnético.
Embora o termo tenha surgido da ideia de que os elétrons 😆 "giravam"
mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas torno de si mesmos, e embora geralmente associado à ideia de momento magnético
das partículas uma vez 😆 que partículas carregadas, quando mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas movimento de rotação,
da mesma forma que uma volta de fio percorrido por uma 😆 corrente elétrica, produzem
campos magnéticos, esta descrição não é adequada para os nêutrons, que não possuem
carga elétrica; também não 😆 é capaz de explicar valores de spin observados mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas
certos núcleos atômicos, a exemplo 7 2 {\textstyle {\frac {7}{2}}} 😆 para o U235. Nestes
casos, o termo spin é encarado simplesmente como um quarto número quântico, necessário
à definição dos 😆 estados quânticos destas partículas quando mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas estados discretos de
energia mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas sistemas confinados, a exemplo nos orbitais mr jack apostas esportivas 😆 mr jack apostas esportivas um átomo ou nos
estados de energia mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas um gás de férmions.
O termo spin mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas mecânica quântica
😆 liga-se ao vetor momento angular intrínseco de uma partícula e às diferentes
orientações (quânticas) deste no espaço, embora o termo 😆 seja muitas vezes
incorretamente atrelado não ao momento angular intrínseco mas ao momento magnético
intrínseco das partículas, por razões experimentais. 😆 Os vetores momentos angular e
momento magnético intrínsecos de uma partícula são acoplados através de um fator
giromagnético que depende 😆 da carga e da espécie de partícula, e uma partícula que tenha
carga e spin (angular) não nulos terá um 😆 momento magnético não nulo. Experimentalmente
o momento magnético é muito mais acessível do que o momento angular mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas si 😆 mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas
virtude da interação deste com corpos magnéticos e eletromagnéticos, e o momento
angular intrínseco (spin) de partículas carregadas, 😆 acaba sendo inferido a partir de
seu momento magnético intrínseco.
O spin é considerado hoje uma entidade matemática que
estabelece qual 😆 dentre as estatísticas disponíveis, a citar: a estatística de
Fermi-Dirac para férmions (partículas com spin semi-inteiro), a estatística de
Maxwell–Boltzmann 😆 (para partículas clássicas não interagentes) e a estatística de
Bose-Einstein para bósons (partículas com spin inteiro) deve ser utilizada para 😆 a
correta descrição termodinâmica dos entes físicos mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas questão quando no âmbito da
mecânica quântica. Estabelece também os detalhes 😆 da aplicação da estatística correta
por definir o número máximo de partículas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas cada estado energético disponível:
para férmions, 😆 2 partículas no caso de spin 1 2 {\textstyle {\frac {1}{2}}} (elétrons
na eletrosfera, nos orbitais de um átomo, a 😆 exemplo), 4 para spin 3 2 {\textstyle
{\frac {3}{2}}} , 6 para spin 5 2 {\textstyle {\frac {5}{2}}} ... , 😆 para bósons com
spin inteiros e infinitas partículas por estado disponível. Associa-se diretamente ao
momento angular intrínseco das partículas, sendo 😆 necessário à descrição desta grandeza
e portanto caracteriza-se não só como uma entidade matemática, mas também como uma
entidade física 😆 indispensável à descrição dos Sistemas Quânticos.
O spin não possui uma
interpretação clássica, ou seja, é um fenômeno estritamente quântico, e 😆 mr jack apostas esportivas associação
com o movimento de rotação das partículas sobre seu eixo - uma visão clássica - deixa
muito a 😆 desejar.
Existe uma relação entre o spin de Dirac e o experimento de
Stern-Gerlach onde há uma interconexão entre teoria e 😆 experimento na física quântica,
destacando a natureza quantizada do spin das partículas.
Esses conceitos estão
profundamente interligados, no qual, a teoria 😆 do spin de Dirac oferece uma explicação
teórica robusta para a existência do spin, enquanto o experimento de Stern Gerlach
😆 valida essa teoria, demonstrando experimentalmente a quantização do spin das
partículas.
Essa relação entre teoria e experimento é fundamental para nossa
😆 compreensão do comportamento quântico das partículas. Assim, a relação entre o spin de
Dirac e o experimento de Stern-Gerlach reside 😆 na teoria que fundamenta a existência do
spin descrita pela equação de Dirac na teoria quântica de campos (Dirac) e 😆 na
demonstração experimental da quantização do spin momento angular intrínseco das
partículas mostrando que ele pode assumir apenas valores discretos 😆 mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas direções
específicas (Stern-Gerlach). Ambos os conceitos se conectam na compreensão do
comportamento quântico fundamental das partículas com spin. 😆 [1]
O spin foi descoberto
no contexto do espectro de emissão de metais alcalinos. Em mr jack apostas esportivas 1924, Wolfgang Pauli
introduziu o 😆 que ele chamou de "bifurcação de valores não descritível classicamente"[2]
associada ao elétron na camada mais externa. Isso permitiu a 😆 formulação do princípio de
exclusão de Pauli, afirmando que dois elétrons não podem ter o mesmo estado quântico no
mesmo 😆 sistema quântico.
A interpretação física do "grau de liberdade" de Pauli era
inicialmente desconhecida. Ralph Kronig, um dos assistentes de Landé, 😆 sugeriu no início
de 1925 que isso era produzido pela auto-rotação do elétron. Quando Pauli ouviu falar
sobre a ideia, 😆 ele a criticou severamente, observando que a superfície hipotética do
elétron teria que estar se movendo mais rápido do que 😆 a velocidade da luz para que ele
girasse rápido o suficiente para produzir o momento angular necessário. Isso violaria a
😆 teoria da relatividade. Em mr jack apostas esportivas grande parte devido à crítica de Pauli, Kronig decidiu
não publicar mr jack apostas esportivas ideia[3].
No outono de 😆 1925, o mesmo pensamento surgiu nos físicos
holandeses George Uhlenbeck e Samuel Goudsmit na Universidade de Leiden. Aconselhados
por Paul 😆 Ehrenfest, eles publicaram seus resultados[4]. Encontraram uma resposta
favorável, especialmente depois que Llewellyn Thomas conseguiu resolver uma
discrepância de um 😆 fator dois entre os resultados experimentais e os cálculos de
Uhlenbeck e Goudsmit (e os resultados não publicados de Kronig). 😆 Essa discrepância era
devida à orientação do espaço tangente do elétron,[necessário esclarecer] além de sua
posição.
Matematicamente falando, é necessária uma 😆 descrição de fibras.[necessário
esclarecer] O efeito do espaço tangente é aditivo e relativista; ou seja, ele
desaparece se c for 😆 para o infinito. É a metade do valor obtido sem considerar a
orientação do espaço tangente, mas com sinal oposto. 😆 Assim, o efeito combinado difere
deste último por um fator dois (precessão de Thomas, conhecida por Ludwik Silberstein
mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 😆 1914).
Apesar de suas objeções iniciais, Pauli formalizou a teoria do spin em
mr jack apostas esportivas 1927, usando a teoria moderna da mecânica 😆 quântica inventada por Schrödinger e
Heisenberg. Ele foi pioneiro no uso das matrizes de Pauli como representação dos
operadores de 😆 spin e introduziu uma função de onda spinorial de dois componentes.
Uhlenbeck e Goudsmit trataram o spin como surgindo da 😆 rotação clássica, enquanto Pauli
enfatizou que o spin é uma propriedade intrínseca e não clássica[5].
A teoria do spin
de Pauli 😆 era não-relativística. No entanto, mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 1928, Paul Dirac publicou a equação
de Dirac, que descrevia o elétron relativístico. Na 😆 equação de Dirac, um spinor de
quatro componentes (conhecido como "spinor de Dirac") foi usado para a função de onda
😆 do elétron. O spin relativístico explicou a anomalia giromagnética, que foi (em
retrospecto) observada pela primeira vez por Samuel Jackson 😆 Barnett mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 1914 (ver
efeito Einstein-de Haas). Em mr jack apostas esportivas 1940, Pauli provou o teorema spin-estatística, que
afirma que férmions 😆 têm spin semi-inteiro e bósons têm spin inteiro. Em mr jack apostas esportivas
retrospecto, a primeira evidência experimental direta do spin do elétron 😆 foi o
experimento Stern-Gerlach de 1922. No entanto, a explicação correta desse experimento
foi dada apenas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 1927.[6]
Evidências de 😆 que os elétrons podem apresentar
movimento de rotação mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas dois sentidos diferentes foram obtidas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 1921 pelos
físicos 😆 alemães Otto Stern e Walther Gerlach. Eles empregaram uma séries de
experiências, com a finalidade de comprovar as suas evidências.
As 😆 experiências
consistiram na passagem de um feixe de átomos metálicos, vaporizados, por um campo
magnético não-homogêneo. Com alguns metais não 😆 houve desvio do feixe, enquanto outros,
como o sódio, sofreram desvio. Era sabido que um feixe de partículas como elétrons 😆 ou
íons, sofre desvio ao passar por um campo magnético. Contudo, átomos não têm carga
elétrica. Para explicar esse fenômeno, 😆 foram atribuídos aos eléctrons dois possíveis
sentidos de rotação, chamados spins.
Um átomo de sódio possui 11 elétrons dos quais 10
😆 estão emparelhados mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas cinco orbitais. Quando dois elétrons estão emparelhados num
orbital, seus spins estão mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas direções opostas, 😆 havendo assim uma compensação de
forças magnéticas. Entretanto, o último elétron do sódio está desemparelhado, e a força
no átomo 😆 devido à presença deste único elétron desemparelhado produz o desvio do feixe.
O fato de que o feixe de átomos 😆 é dividido mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas dois componentes, mostra que numa
metade dos átomos os spins, inclusive do elétron desemparelhado, estão mr jack apostas esportivas 😆 mr jack apostas esportivas uma
direção, e na outra metade os spins estão na direção oposta. Os átomos com todos os
elétrons emparelhados 😆 não sofrem desvio.
Em uma terminologia química, dois elétrons com
spins mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas sentidos opostos são ditos spins antiparalelos. As substâncias 😆 que
possuem um ou mais elétrons desemparelhados são atraídas — porém, fracamente — mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas
um campo magnético. Estas substâncias 😆 são chamadas paramagnéticas. Aquelas que não
possuem elétrons desemparelhados — não sendo, portanto — atraídas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas campo
magnético, são 😆 chamadas diamagnéticas. A intensidade da atração depende, logicamente,
do número de elétrons desemparelhados na substância.
O termo "rotação" não é o 😆 mais
apropriado, pois leva à ideia do elétron como partícula apenas, contradizendo seu
comportamento dual como partícula-onda. Todavia, por falta 😆 de um termo mais apropriado
para elucidar a ideia do spin, este continua sendo considerado como rotação.
Spin de
partículas elementares 😆 [ editar | editar código-fonte ]
Partículas elementares, tais
como os fótons, elétrons e os quarks, são partículas que não podem 😆 ser divididas em
mr jack apostas esportivas partes menores. Teorias e estudos experimentais têm mostrado que o spin, presente
nessas partículas, não pode 😆 ser explicado por postulações clássicas, onde partículas
menores tendem a orbitar mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas volta de um centro de massa. O 😆 spin que essas
partículas apresentam é uma propriedade física intrínseca, como a propriedade de carga
elétrica e massa. Na mecânica 😆 quântica, o momento angular de qualquer sistema é
expresso pela equação abaixo:
S = ℏ s ( s + 1 ) 😆 {\displaystyle S=\hbar {\sqrt
{s(s+1)}}}
Onde ℏ {\displaystyle \hbar } é a constante de Planck reduzida h 2 π
{\displaystyle {\frac {h}{2\pi 😆 }}} , e o número quântico do spin s é uma fração na
forma s = n 2 {\displaystyle s={\frac 😆 {n}{2}}} , onde n pode ser qualquer número
inteiro não-negativo. Assim, s pode assumir os valores 0, 1 2 {\textstyle 😆 {\ce {{\frac
{1}{2}}}}} , 1, 3 2 {\textstyle {\frac {3}{2}}} , 2, etc. A fração do número quântico é
a 😆 maior diferença entre o momento angular orbital do spin. O valor de s depende
unicamente do tipo de partícula, não 😆 podendo ser alterada de forma alguma, ao contrário
da direção do spin.
Spin de partículas compostas [ editar | editar código-fonte 😆 ]
O
spin de partículas compostas, tais como próton, constituído pela soma dos spins das
partículas mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas órbita mr jack apostas esportivas mr jack apostas esportivas 😆 determinado momento angular. O spin de partículas
compostas está sujeita às mesmas leis que regem o spin de partículas elementares.
😆 Partículas compostas sofrem spin sob circunstâncias matemáticas determinadas, tais como
as partículas elementares; por exemplo, o spin de um próton 😆 é igual a − 1 2 {\textstyle
{\ce {-{\frac {1}{2}}}}} , da mesma forma que um pósitron.
Spin de átomos e 😆 moléculas [
editar | editar código-fonte ]
O spin de átomos e moléculas é igual a soma dos spins
dos elétrons 😆 constituintes de cada um. Mais sobre o assunto, consulte
paramagnetismo.
Todas as partículas elementares, tais como: prótons, nêutrons,
elétrons, etc. possuem 😆 um momento angular intrínseco chamado SPIN, símbolo S. Não
existe análogo clássico que poderia permitir a definição de spin, tal 😆 como
S → = r → ∧
p → s = r → × p → s {\displaystyle {\vec {S}}={\vec {r}}\wedge 😆 {\vec {p}}_{s}={\vec
{r}}\times {\vec {p}}_{s}}
duma maneira similar à definição do momento angular orbita
L
→ = r → ∧ p → 😆 = r → × p → {\displaystyle {\vec {L}}={\vec {r}}\wedge {\vec {p}}={\vec
{r}}\times {\vec {p}}}
O módulo de S é 1 😆 2 ℏ {\displaystyle {\frac {1}{2}}\hbar }
.
Spin é uma propriedade interna da partícula, como a massa ou a carga .
Constitui 😆 uma
coordenada ou grau de liberdade adicional na formulação da mecânica quântica.
Regras de
Comutação [ editar | editar código-fonte ]
Estas 😆 são exatamente as mesmas que as do
momento angular orbital, isto é:
⌊ S ˇ x , S ˇ y ⌋ 😆 = i ℏ S ˇ z {\displaystyle \lfloor
{{\check {S}}_{x},{\check {S}}_{y}}\rfloor =i\hbar {\check {S}}_{z}} , etc
⌊ S ˇ 2 , 😆 S
ˇ z ⌋ = 0 {\displaystyle \lfloor {{\check {S}}^{2},{\check {S}}_{z}}\rfloor =0} , etc
⌊
S ˇ z , S ˇ 😆 + ⌋ = ℏ S ˇ + {\displaystyle \lfloor {{\check {S}}_{z},{\check
{S}}_{+}}\rfloor =\hbar {\check {S}}_{+}} , etc
Funções de onda ou 😆 Spinores [ editar |
editar código-fonte ]
Estas são denotadas por | s μ ⟩ {\displaystyle |s\mu \rangle }
onde s 😆 = 1 2 {\textstyle s={\frac {1}{2}}} e μ = ± 1 2 {\textstyle \mu =\pm {\frac
{1}{2}}} .[7]
De modo que 😆 o estado de spin para cima será denotado por:
χ up = ( 1 0 )
= | 1 2 1 😆 2 ⟩ {\displaystyle \chi _{\text{up}}={\Bigg (}{\frac {1}{0}}{\Bigg )}={\Bigg
|}{\frac {1}{2}}{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }}
e o estado de a spin para baixo 😆 por
χ
down = ( 0 1 ) = | 1 2 , − 1 2 ⟩ {\displaystyle \chi _{\text{down}}={\Bigg (}{\frac
😆 {0}{1}}{\Bigg )}={\Bigg |}{\frac {1}{2}},-{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }}
Os spinores
são, simultaneamente, auto-funções dos operadores de spin S ˇ 2 {\displaystyle {\check
😆 {S}}^{2}} e S ˇ z {\displaystyle {\check {S}}^{z}} :
S 2 | 1 2 , − 1 2 ⟩ = 1 😆 2 ( 1 2 +
1 ) ℏ 2 | 1 2 1 2 ⟩ = 3 4 ℏ 2 😆 | 1 2 1 2 ⟩ S z | 1 2 1 2 ⟩ = 1 2 ℏ | 1 😆 2 1 2 ⟩ e S z | 1
2 , − 1 2 ⟩ = − 1 2 ℏ 😆 | 1 2 , − 1 2 ⟩ {\displaystyle {\begin{aligned}&S^{2}{\Bigg
|}{\frac {1}{2}},-{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }={\frac {1}{2}}{\Bigg (}{\frac
{1}{2}}+1{\Bigg )}\hbar ^{2}{\Bigg 😆 |}{\frac {1}{2}}{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle
}={\frac {3}{4}}\hbar ^{2}{\Bigg |}{\frac {1}{2}}{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle
}\\&S_{z}{\Bigg |}{\frac {1}{2}}{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }={\frac {1}{2}}\hbar
{\Bigg |}{\frac 😆 {1}{2}}{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }\;e\;S_{z}{\Bigg |}{\frac
{1}{2}},-{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }=-{\frac {1}{2}}\hbar {\Bigg |}{\frac
{1}{2}},-{\frac {1}{2}}{\Bigg \rangle }\end{aligned}}}
Assim, a álgebra dos operadores
😆 de momento angular orbital pode ser aplicada diretamente para os operadores de
spin.[7]
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.
Mercado de domingo na aldeia Teguise.
: Kristof Bellens/Alamy
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